180 ‘ MÉMOIRE 
gale élasticité). Supposons-le soumis, sur ses deux bases extré- 
mes «, à une pression (ou traction) normale P, la même à tous leurs 
points, comme au chapitre n1 où nous avons traité de l'extension 
simple (art. 29, 30); de plus, à des pressions aussi normales, 
mais variables et exprimées par E -, p étant d’abord supposé 
constant, comme celles capables (art. 36, form. 73) de produire 
la flexion circulaire dans un plan parallèle à l’un des deux axes des 
bases; et, aussi, à des pressions tangentielles p,, p. ayant des 
valeurs exprimées par les formules (241) multipliées par G', Gr, 
et capables, par conséquent, de produire une torsion 0; ces mêmes 
bases, ainsi que les faces latérales, pouvant être soumises à la 
pression atmosphérique, mais que l’on n’a pas besoin de compter 
en ne cherchant que les déplacements en sus de ceux qu’elle a 
déjà produits (art. 30). 
Nous aurons ces déplacements u, v, w, en ajoutant simplement 
les expressions (58) de l’art. 30, AR à l'extension simple, 
£ 12 P 
revenant, eu égard à (9), (60), àu— 22, V—— EE), W——€ =2, avec 
les expressions (70) de l'art. 35, u — =, etc., relatives à un 
prisme fléchi circulairement, et avec les expressions (2/40) et 
(117) relatives au prisme sollicité à la torsion, On aura ainsi, en 
remettant (art. 106) fete pour G’ et G” 
b? c? 
aa +0: © yz LE ne pee pre 
| De mn LOT 
(277) RDS 
E a —ey +e 2? 
W— — EE -Z 0 
É SE SU 
On peut vérifier, en FRE ces valeurs dans les expressions (18) 
dv ! dw 
Pa TH De, pp Rat Fe 
d 
; Fu 20 Vars du 
pre meet de rh nafé +5) 
dw 
du ea ra du dv 
pee fn +) pe =(g+x). 
EE 
