184 MÉMOIRE 
a à considérer le plus ordinairement, sont accompagnées de con- 
fractions transversales moindres, faisons (art. 24,26, 27, 30) 
T à, 
—d, R; FR E,R, 
5. ZE, d E” d, E, 1e G? ÉEsTo/Em aût 
(284) 
#- a) 
Nous aurons pour la condition de non-rupture 1 — max à 
; 1—e) Ed, PE NEU ONE G q,\° 
ne Vo) 6e) 
] 2 R ain 2 R£ re L 
zx 
L'on ne conserve que le signe supérieur du radical afin qu’elle se 
réduise, lorsque le glissement de est age à 1 = max. de == et 
no Ge ne k 
DURE R, 
2° Si la matière, supposée toujours homogène, n’offre pas d’axe 
de symétrie, mais si, outre Jr: — 0» l’on a certainement ou Ye — 0 
OU g:y=—= 0 au point dangereux; ce qui arrive, par exemple, lorsque 
le corps est un prisme mL dont les faces latérales n’éprou- 
vent que la pression d'un fluide et que la partie des glissements 
Yzyr Yes due à d’autres causes que la torsion est, ou négligeable ,'ou 
également distribuée sur la section la plus exposée {voy. art. 125), 
de sorte que le point dangereux se trouve nécessairement sur son 
contour, l'on a, pour ce point 
petit. 
ù À, ù à, CE 
| = == = — —— ;) —— 7 sil tombe du côté où 92: est nul, 
86 ô à, ) à, & 
GB va ravi x me 
(5 — (; —= — s'il tombe du côté où g,, est nul; 
Ô d, 0) Ô, Prés 
d'où l’on tire des équations de résistance de même forme que celle 
(285) relative au cas d’un axe d’élasticité ou de symétrie parallèle 
aux x. Le point dangereux sera en réalité du côté ga l'on trouvera 
la valeur la plus considérable pour le maximum de = , ou pots les 
dimensions à donner à la section. 
=) hE 
? et — sans être égaux, 
TT 
3° Enfin si, : Ye étant toujours nul, 
