SUR LA TORSION DES PRISMES, ETC. 491 
des trois équations suivantes qui, avec (294), complètent les six 
conditions d'équilibre de translation et de rotation : 
Ltd É guyde, Pe—6" 4 = du, 
| Mec; Î \ Jay. de — 6 [. Jay z do, 
il faut connaître le mode de distribution des glissements sur les 
diverses parties de la section w. 
Or, cette distribution est fournie pour diverses sortes de sec- 
tion, à l'égard de ceux ay Ya provenant de la torsion, par les 
formules (114), (158 et 159), (227 et 228),(241), (253) des 
chapitres précédents, formules qui donnent même ces glissements 
tout exprimés en fonction des coordonnées, en puisant la torsion 0 
qui ÿ entre dans celles (116),(161),(230), (242), (254) que nous 
avons données pour le moment de torsion M.. 
À l'égard de Y ay ze ou des parties des glissements provenant 
des forces transversales qui produisent en même temps la flexion 
inégale, nous avons dit (fin de l'art. 4o) que l’on peut prendre 
approximativement pOur Ps: — GC” 2e) y C ay) dans un prisme 
à section rectangle, les expressions (86) moins les termes affectés 
(297) 
ee , : 2 : 
de TS est-à-dire — Se ( 1 —i) pour p.- et zéro pour Pay’, Si la 
force — P qui les engendre est parallèle aux z. En sorte que, 
comme nous supposons des forces dans les deux sens y et z, nous 
devons prendre si la section est un rectangle 2 b. 2 c 
4 
(398) Gp (1 X), Cyr (r — ©). 
2 © c? 
Si la section est un cercle de-rayon r, etsie{f—6 — 6" — 
2 1 à db 3 
G— = E, ee — 7» Nous pouvons tirer de même, mais sans 
* C'estice qu'on trouve également au moyen des expressions exactes en série tri- 
gonométrique, obtenues au Mémoire cité en note, art. 4o, en effaçant toujours les 
ee 
termes en FE: peu influents lorsque c== b, et dont nous tiendrons compte au reste 
dans les tables numériques de l'art. 136. 
62. 
