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Et d”, c” celles qu'il faudrait donner s'il n’était sollicité à rompre 
que par le glissement transversal produit par la force P agissant 
sans bras de levier, ou dans le plan méme de la section dangereuse. 
On aura, pour en faire le calcul préalable, ces deux équations 
faciles à poser directement et qui peuvent se déduire aussi de 
celle (306) qu'on vient d'écrire, savoir, la première en supposant 
P— 0 mais lé moment Pa fini, et la seconde en faisant a — 0: 
(3 3Pa We: P 
07) Res Pre 
ë VO E a P 
Tirant, de là, TR y pour les substituer dans l'équation de 
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juste résistance (306), l'on a cette relation très-simple entre les 
dimensions à donner au prisme sollicité à la fois à la flexion et 
au glissement, et celles qu'on lui donnerait s'il ne l'était que de 
l'une ou de l’autre manière : 
D'Uc'\E 
(ie): 
3 b'c"° 15 b'c2\° 
308 1= = —— — —— 
( ) 8 be’ +V 8 be’ 
Elle doit servir à déterminer l’une des deux dimensions b, €, si 
l'on se donne l’autre arbitrairement. 
Supposons d’abord qu'on se soit donné la demi-épaisseur 
e—c—c", il en résultera immédiatement pour la demi-largeur : 
(309) b 0" -# VE) +, ) + += b”, 
EL 1 b b 
d'où l’on déduit les valeurs suivantes de FUME dans les di- 
verses hypothèses sur le rapport trouvé entre la largeur 20” qui 
serait à donner pour le glissement seul et la largeur 2 b" pour la 
o : 2c ni 
flexion seule, ou bien sur le rapport — entre l'épaisseur et la lon- 
2a 
: L ST'h AVE 
gueur du prisme (rapport égal a Fu d’après les équations (307), 
La nr A ° 4 
ou à — si l'on a, expression 290, KR — =): 
