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le moment de flexion qui résulte de leur composition est 
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Cette expression a bien un minimum entre les deux roues, mais 
elle n’a de maximum analytique qu'à Finfini, en sorte que sa plus 
grande valeur a lieu contre lune, ou l'autre roue, c'est-ä-dire ou 
pour æ=4', OU pour 4 Aid") 
Le moment de torsion M’ n'est autre chose que dti de la 
résistance P', plus celui du frottement du deuxième tourillon, en 
sofle, qu'en appelant p' le rayon de la deuxième roue, p' celui de 
ce tourillon, et R la réaction de son coussinet ou la résultante des 
: D", Li x fa ne Bee + FR 
trois forces P=, P'ÈTE et + RE TE (49, 5°, 6°), résul- 
a 
tante dont 1 TS sera ct même pue que celle (321) du 
moment M’, et f le coefficient du frottement, l'on a 
Je 
1+ f* 
R. 
(322) Ne Fig. ES 
Ces:moments M’, M” dans de calcul desquels lon peut, pour 
une première approximation, négliger ou fixer arbitrairement le 
poids encore inconnu de l'arbre, étant une fois obtenus, la for- 
mule A 
197 2710 1 (4 
n- CAES "TE + (r*}, où à l'on a ARRETE 3 (rs DU 
rR° rT 
donnera le rayon r que doit avoir d'arbre: :; 
Si, pour M’, l'on a pris la plus grande des deux valeurs de 
(321) répondant à x a, => a —\a", r amsi obtenu sera le 
rayon constant à donner à l'arbre supposé cylindrique. 
Mais si l’on a mis pour ce moment de flexion. M' sa valeur gé- 
nérale (32 1) fonction de x, 1é rayon r'séra lui-même fonction de 
z'etlé solide sera d’égale résistance. Lorsque l'angle & +14" sera 
petit et que les produits Pa’, P’4" seront peu différents, M', et par 
suite r, variera peu. Mais si cet angle est, par exemple, de deux 
angles droits ou si les deux forces P, P' sont parallèles et oppo- 
