SUR LA TORSION DES PRISMES, ETC. 523 
lyse exacte quels sont, en conséquence, les autres déplacements 
et les autres forces. 
2° Ainsi, l'on fait cesser l'incertitude qui pouvait planer encore 
sur la solution connue du problème simple de la traction longi- 
tudinale des prismes à base quelconque, par des forces uniformé- 
ment distribuées sur leurs deux bases (art. 29, 30, 32). L'on 
justifie également, sans faire les hypothèses gratuites et même 
fausses sur lesquelles on la fonde ordinairement, la formule usi- 
a. EI d ; “ 
EME du moment de flexion d’un prisme (art. 36, et 34 
P 
à 41), en y substituant une double formule (art. 42) lorsque le 
plan de flexion doit être différent du plan de sollicitation a fléchir, 
mais en montrant qu’elles ne sont rigoureusement vraies que pour 
un mode particulier d'application des forces qui font fléchir, et 
en donnant le moyen de calculer les effet de glissement et de 
courbure des sections (4o, 43) que ces formules ne comprennent 
pas. 
On justifie de cette même manière (art. d7) la formule de 
Coulomb M, — G 6 du moment de torsion d’un cylindre droit 
à section circulaire, en faisant voir (57) qu’elle exige aussi, pour 
être exacte, un mode particulier de distribution des forces sur les 
bases et dans leur plan. = 
Enfin l'on arrive, principalement pour la torsion des prismes de 
diverses formes, à un grand nombre d’autres résultats non encore 
connus, tous exacts et rigoureux sous des conditions analogues, 
relatives au mode d'application des forces sur les bases et dans 
leur plan. 
3° Dans la pratique, bien que les forces qui étendent, fléchis- 
sent ou tordent les prismes puissent n’être pas appliquées et dis- 
tribuées aux extrémités de cette manière-là, les résultats peuvent 
toujours être adoptés avec toute l’approximation désirable. L’ex- 
périence le montre à l'égard des formules déjà connues d’extension 
et de flexion de prismes quelconques, et de celle de torsion du 
cylindre circulaire, ce qui prouve qu'à de très-petites distances 
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