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produit de la largeur par le carré de l'épaisseur d'un prisme vec- 
tangle sollicité à fléchir à plat, et en mème temps à tordre (131). 
Mais lorsqu'il est sollicité ou de champ, ou obliquement à ses faces 
latérales, la règle est un peu différente parce que le point dange- 
reux peut se trouver ailleurs qu'au milieu d’un des côtés de la 
base (132). On en déduit d’autres règles pour les prismes courts 
sollicités à rompre à la fois par flexion et par glissement sans tor- 
sion (126), en distinguant les cas où la section la plus exposée 
est dans l'impossibilité de s’infléchir (125, 127). 
136. Recapitulation des formules et regles pratiques. 
Soient , en général, 
a, la longueur d’une pièce solide prismatique ou presque pris- 
matique }, dont l'axe passant par les centres de gravité des sections 
qui lui sont perpendiculaires, est rectiligne. 
«, l'aire de l'une de cés sections transversales. 
Let lle plus petit et le plus grand moment d'inertie. de w autour 
de droites qui y sont tracées par son centre, ou les moments 
d'inertie autour de ses deux axes principaux. 
y etz, les coordonnées transversales d’un point quelconque, 
ou du centre d’un élément quelconque dw de la section, par rap- 
port à ces deux axes principaux d'inertie, qu'on suppose avoir les 
mêmes directions sur toutes les sections. En sorte que I — p” dw , 
», [eo] 
l — 1 yido. 
à L 
æ, la coordonnée longitudinale, comptée sur l'axe de la pièce. 
J— 1-7}, le moment d'inertie polaire de w, ou son moment 
d'inertie autour de son centre de gravité. 
! Bien que, dans les chapitres 11 à x1, nous ne nous soyons occupés que de pris- 
mes, nous croyons pouvoir étendre approximalivement les résultats, pour la pra- 
tique, aux pièces ou portions de pièces dont la section varie lentement et avec con- 
tinuité, ce qui nous permeltra de donner quelques formules d'égale résistance. 
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