286 F. Meiek. — Noie sm Vespécc générale et les variétés 



l'amplitude parallèlement à l'axe des x , l'iiiitre la diagonale du 

 rectangle des amplitudes a et a'. 



On voit que ce résultat est analogue avec l'équation (16). 

 La raison de ceci est que l'équation (16) est fournie par la 

 rencontre de 3 vibrations dont l'une parallèle ù l'axe des z , 

 est en avant d'un '/'i d'ondulation sm- les 2 autres ; dans la 

 courbe (l'J), c'est la vibration parallèle à Taxe des x qui est en 

 avant d'un 74 sur celle des y et des z. 



Faisons dans (19) l'une ou l'autre des vibrations nulle, «' par 

 exemple et il vient 



Si les intensités des deux layons sont les mêmes, on a 

 X- + y" = «= 

 et consme ij' coïncide avec z , à cause de cos 5 = , on a 



a;= + i= = «' 



formule identique avec (18). 

 Corollaire, Si dans (19) on fait 



«." = 1/ «^ H- a'% on a 

 x'-' + y" =. «"^ 



c'est-à-dire la trajectoire est un cercle. 



Remarque Les corollaires qui précèdent montrent qu'il y a des 

 cas où la trajectoire d'un rayon non polarisé , ni produit par 

 deux rayons jiolarisés , est un cercle. 



Ici se présente la question : 



Quelles sont les conditions d'intensités et de phases des 3 

 mouvements vibratoires, pour que la trajectoire au lieu d'èlre 

 elliptique devienne circulaire. 



Pour résoudre ce problème d'une manière générale il faudra 

 dans l'équation (11) poser B = A = C; remplaçant ensuite 

 y et e par leurs valeurs , on obtient 2 équations , dans lesquelles 

 figin-enl b constantes arbitraires : 



a , a' , c." , a, a'. 



En disposant arbitrairement de 5 de ces constantes , les 

 équations 



