SUR LES LOIS DE L'ÉCOULEMENT DE L'EAU. 103 
changent pas, pour un même déversoir, quelle que soit la charge 
totale, parce que ce sont les seuls cas pour lesquels on pouvait 
espérer de généraliser la formule que nous avions établie pour le 
déversoir de 0,20 de largeur en minces parois, sans lui faire 
perdre la propriété remarquable qu’elle a de satisfaire aux limites 
extrêmes du phénomène (148). 
152. L'orifice de 2 centimètres de largeur, que nous avons sou- 
mis à l’expérience, s'est naturellement trouvé exclu de nos recher- 
ches, parce que les dépressions qui le concernent sont inférieures à 
1,8 millimètre, lorsque les charges totales ne sont pas très-fortes 
! : H 
(table du n° 199). En effet, les produits (& = 1) (h'— 1,8), que 
dorénavant nous appellerons p, étant alors négatifs, la quantité 
qui entre sous le radical dans l'équation 
H—h + 0,9+\/ph + 0,81, 
qui donne la charge totale en fonction de la charge moyenne, de- 
viendrait elle-même négative pour les valeurs de À qui rendraient 
ph plus grand que 0,81, et par conséquent H serait imaginaire . 
ce qui ne peut avoir lieu. 
Ce que nous disons du déversoir de 2 centimètres de largeur 
doit se présenter, à plus forte raison, pour ceux qui sont plus 
étroits, et si M. Castel a trouvé, pour cet orifice comme pour celui 
de 0,01 de largeur, des dépressions supérieures à 1,8 millimètre, 
mème pour les plus faibles charges totales, c'est que toujours il 
s’est borné à prendre l'épaisseur effective de la veine au centre du 
déversoir, et l'a retranchée de la charge totale pour avoir la dé- 
pression. Or, cette épaisseur est, dans ce cas, sensiblement plus 
faible que la charge moyenne, en sorte que les dépressions ainsi 
obtenues se trouvent toutes trop fortes. Pour ces petits orifices. 
les dépressions suivent une tout autre loi, que nous indiquerons 
plus loin en ce qui concerne celui de 2 centimètres de largeur, 
sans chercher à la généraliser pour d’autres ouvertures, non-seu- 
lement parce que nous manquons des éléments nécessaires, mais 
