SUR LES LOIS DE L'ÉCOULEMENT DE L'EAU. 115 
effet, nous avons pris pour abscisses les dépressions H—_}, et pour 
ordonnées les charges moyennes correspondantes 4. Nous avons 
obtenu, par cette construction, des courbes qui avaient l'apparence 
de paraboles ordinaires, et que nous avons toujours réussi à repré- 
senter, avec un degré de précision satisfaisant, par des équations 
de la forme H—4=— a + bh +-ch?. Pour lier ces équations entre 
elles, nous avons pris successivement pour abscisses toutes les va- 
leurs de a, de b et de c, relatives à chaque orifice en particulier, 
et pour ordonnées les valeurs correspondantes de Ua Nous avons 
ainsi trouvé trois nouvelles paraboles, que nous avons pu expri- 
mer très-approximativement par des équations de la forme 
a—A+B+Cr. 
donné, en prenant le millimètre pour unité, la relation générale : 
et qui, combinées entre elles, nous ont 
\ 
H—h—ahû+fGh— 
a4— 0,0031b [ (+ — 0,656) + 0,037] | 
B— 0,89 [ (+ — 0,83 }+ 0,096 | L 
y 9 [ (+ — 0,98 }— 0,333 | 
J 
162. Cette formule n’a pas, comme celle qui concerne le cas où 
Tr ss inférieur à 0,50, la propriété de satisfaire pleimement aux 
deux limites extrêmes du phénomène. La valeur de H correspon- 
HU l 
dante à k—0 est de 3,03 millimètres, pour j — 1 comme pour 
l 4 j HT À 
TL —= 0,98; elle diminue ensuite avec ce rapport, se réduit à 
1,8 millimètre lorsque = == 0,612, etn’est plus que de 0,93 mil- 
limètre quand + st arrivé à sa limite inférieure 0,50. Nous 
avons vu (148) que, dans le cas où les bords de notre déversoir 
de 0",20 étaient à une grande distance des faces latérales du réser- 
voir, l’action capillaire de la paroi dans laquelle cet orifice était 
pratiqué, maintenait le liquide à 1,8 millimètre au-dessus de la 
15. 
