SUR LES LOIS DE L'ÉCOULEMENT DE L'EAU. 267 
T — toŸ/2g(C—0) la dépense théorique en admettant, d'après Dubuat, que la vitesse 
moyenne de sortie de l’eau est due à la différence entre la charge 
d’amont et la charge d'aval, mesurée au point le plus haut des remous; 
T'= loV2g(C—c") la même dépense en supposant qu'on retranche de la charge 
d'amont la charge d'aval prise immédiatement contre l'orifice ; 
= la même dépense évaluée par la formule que M. Poncelet 
a établie en se basant sur le principe des forces vives; 
AUS 2g(C—c à ; 
E— A VE. la même dépense calculée par la même formule, en subs- 
Sr) 
ütuant à la charge et à l'aire de la section au point le plus haut des 
remous, la charge et l'aire de la section prises immédiatement en 
aval de l’orifice. 
Dans le tableau n° XXIII, qui concerne un déversoir formé en barrant un canal 
sur toute sa largeur, on a de plus représenté par : 
v —1,25 v la vitesse à la surface du courant dans le canal, au point où commence 
l'inflexion vers le déversoir, en admettant que cette vitesse soit 
de + plus forte que la vitesse moyenne; 
h=h+S la charge entière sur la base du déversoir, obtenue en ajoutant à la 
charge h, mesurée au point où commence l'inflexion de la surface 
du liquide, la hauteur due à la vitesse moyenne » de l'écoulement 
en ce point; 
k', =h+S la même charge, en substituant à la vitesse moyenne la vitesse à la sur- 
face du courant; 
di la dépense théorique calculée par la formule simplifiée UVagh, , d'après laquelle 
on tient compte de la vitesse acquise par l'eau au point où sa sur- 
face commence à s’infléchir vers le déversoir, comme l'indique 
Dubuat; 
d',=th';\Vagh, la même dépense en remplaçant la vitesse moyenne par la vitesse 
à la surface du courant. 
Enfin, dans le tableau n° XXIV, relatif à des déversoirs incomplets ou en partie 
noyés, on a continué à appeler { la largeur des orifices et k la charge totale sur la 
base mesurée, dans le réservoir, à 3°,90 en amont comme pour les déversoirs 
complets, et l'on a en outre désigné par: 
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