DANS LES TUYAUX. 309 
Dansle cas d’une pente d’un centimètre par mètre pour un tuyau 
s L , Al d 
de rayon égal à l'unité, et dans l'hypothèse — — 1, on à donc: 
dr 
T 
000174 — = 0,01, 
d’où 
T0 ,J/10. 
c’est-à-dire que dans les circonstances précédentes le rayon à 
l'extrémité duquel s’exercerait la résistance 14,74 serait égal à 
0,348 : on voit par ce qui précède qu'il suffit d’une vitesse re- 
lative infiniment petite pour faire naître, dans les couches fluides 
en contact, une résistance comparable à celle qui pourrait être 
engendrée par une vitesse finie du liquide glissant sur une paroi 
solide. M. Dupuit a donc pu prétendre que de Prony ne paraît 
pas avoir exprimé une idée précise lorsqu'il a dit : « cette cohésion 
des molécules fluides entre elles, et celle des mêmes molécules à 
la matière dont le tuyau est formé ou dans laquelle le canal est 
creusé, doivent être en général représentées par des valeurs dif- 
férentes, mais comparables ou de même ordre les unes par rap- 
port aux autres. » 
L’adhérence à la paroi, en effet, peut être expérimentée sous 
une vitesse finie quelconque, tandis que ce qu’on appelle la cohé- 
sion ne peut l'être que sous l'influence d’une vitesse relative infi- 
niment petite; car, de quelque manière qu’on fasse l'expérience, 
ajoute justement M. Dupuit, la cohésion du liquide sera toujours 
assez forte pour que la vitesse relative des deux surfaces soit sensible- 
ment nulle. 
Ces deux forces de l’adhérence et de la cohésion sont, on le 
voit, d'un ordre différent et sans mesure commune. 
Reprenons maintenant pour les discuter avec plus de détails 
les équations connues : 
NT Gr 
Mu 
Il || 
ex 
7 
D 
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