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quelconque de ic té nie aussi dans le même 
rapport 
Tel est précisément le cas se sphérbides finis du 
second ordré. T’attraction : de ces sphéroïdes sur un 
. point quelconque de leur équateur peut s’obtenir immé- 
diatement par les- procédés ordinaires de l’intégration (1), 
et il en résulte pour 9 et +, les valeurs 
eg — MU; =. 0 
I étant la masse du sphéroïde et lune fonction qui 
dépend seulement des excentricités du sphéroïde et des: 
coordonnées du point attiré ; en sorte que le demi-axe X, 
qui détermine la grandeur L Pellipsoïde, n’y entre point. 
Quant à l'équation 9. — 0; elle se déduit immédiate- 
ment de ce *que les ellpsoïdes du second ordre sont 
symétriques de part et d'autre du plan de leut équa- 
teur; ce qui fait que l'attraction dans le sens des a est 
nulle pour ‘tous les points situés dans ce plan. Cette 
É propriété est même commune À tous les sphéroïdes sy- 
métriques de fig üre dueltonque. En shbstituant es va: 
leurs dans Île ANAL général dé‘ÿ, il Yiènt, 
relativement aux elipsoïdes du second ordre, 
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@) Légendre} Mém! de P'Académie/année 1 788, Mécanique célésie, #TT. 
