ÉrD SOLUTION 
diculairement aux trois plans coordonnés de limpulfion du 
fluide fur une zone de cetre furface comprife entre deux plans 
infiniment proches & perpendiculaires à l'axe AP des x; in- 
tégrant une feconde fois, en faifant varier x, on aura les ex- 
preflions des efforts que le fluide exerce fur une portion finie 
de Ja furface perpendiculairement aux trois plans coordonnés: 
CCS CXAÉBMIONS fcronc 1e ER UNNNEeS TT Re 
(cofn X (dx (5) dy fin m— dy(&) dx cofm) + fin n X dxdy} 
RS Nr a , 
dxdy + Va x) dy + dy x (ax) 
pv ES, Cfa x (dx (25) dy fie m— dy (6) dx cofm) + dxdy fan} 
| Gi dxdy+ Vie xd) + x (a) \ 
DVdex (à) dy 2 (cofn X (dx (5) dy fin m — dy (#5) dx cof m)+ dxdy fin n }* 
dx dxdy + Vas X((2) dy} + dy x (9) &Y 
42. Imaginons un cylindre tangent à la furface & dont les 
arêtes foient parallèles à la direction Ac du mouvement , il 
rouchera la furface , fuivant une courbe à double courbure, 
qu'on déterminera, comme il a été dit (N° 10.), & cette 
courbe fera la limite dans laquelle il faudra renfermer l'inté-" 
grale ,.puifqu'il n'y a évidemment que la portion de furface 
renfermée par cette courbe, qui foit expofée au choc du fluide. 
C'ef par cette condition qu'on déterminera les deux conftan- 
tes que la double intégration introduit dans la valeur de la ré- 
fiftance. 
DV x ff’ 
On voit encore aïfément, que le N.° 41 donne la réfiftance 
qu'éprouve une furface dans un fluide, foit que cette furface 
{oit unique & indéfinie, foit qu’elle foit compofée d'un nom- 
bre fini de furfaces gcométriques adaptées les unes aux autres; 
feulement dans ce dernier cas , ‘il faut traiter chaque furface 
particulière en particulier , & prendre pour limite des intégra- 
les, la courbe qui termine chaque furface particulière , au cas 
toutefois que certe furface foit route entière expofée au choc 
du fluide, 
