FIGURE IF, 
56 R E'C'H ERRICSHMENS 
& partant fn. € ang. n = n fin. C(Àà caufe de 1 extrémement 
P re 
petit) = — fY4r où il faut encore obferver que la loi du 
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changement inftantané de ces deux élémens eft telle que 
dn=nd£€ cof. À; + défignant l'argument de latitude. 
Pour faire voir cela plus clairement, on n’a qu'à reprendre 
: rydr >" 
léquarion n fir. € = — T2 5 & parce quil y a de même 
. rxd : : 
manière n cof. € = RER » ces deux équations différen- 
tiées donnent d # fin. € + n dE cof: E= — ET, AD 
ë ducof 6 —n dE fn. = ET, qui étant 
multipliées , la première par fin. €, & la feconde par cof. £, 
& enfuite la première par cof. €, & la feconde par fin. €; 
Ar EEE ere 
Y. 
&ndl—=— CREER, Or, en conftituant le lieu 
de la Comète en Z infiniment peu au deflus de Y , & tirant 
la perpendiculaire Y P , il aura ouvertement © P = y fin. € 
+ x cof. €, & Y P = ycof. CE — x fin. €. Mais fi l'on met 
l'angle N © Z — +, à caufe de © V = v, il y aura OP 
fourniflent ces deux équations , d n = — 
= fin. À, & partant du = Ts, & ndÇ = ds 
d'où il s'enfuit d n —n dE cof. À. 
Pour réunir aux formules que nous venons de donner, & 
par lefquelles on eft en état de déterminer , tant l'inclinaifon 
de lorbite comctaire à l’écliptique infiniment petite # ; que la 
pofition de la ligne des nœuds f, ils nous font voir aufi que 
la mobihté de l'orbite dépend uniquement de la force pertur- 
batrice r, qui agit perpendiculairement fur le plan de lorbite , 
de forte que la Comète demeureroit toujours dans le même 
plan, sil n’y avoit que les forces p & q qui agiflent fur lui, 
& qu'elle ne s'en écarte qu'en tant que la force r fubfifte. donc 
l'aétion 
