DANS LES CORPS SOLIDES. igg 



méridiennes de tous ces ellipsoïdes ont tes mêmes foyers; la troi- 

 sième équation représente des hyperboloïdes de révolution à deux 

 nappes ayant mêmes foyers; quant à la seconde, v devant toujours 

 être compris entre b et c, on posera c' := Z»^ -t- aZ-^ v^— Z>' -h Av' 

 Av= et A^' étant des quantités infiniment petites, dont le rapport 

 fini peut varier avec Av^ la seconde des équations (5) deviendra 

 alors 



/ 



Ai' 



— 1 



Av" 



et représentera deux plans méridiens quelconques des surtaces 

 de révolution des deux autres systèmes. 



En posant /; = c dans les équations (9)„ et (10^ , elles de- 

 viennent "' 



•^ (^^_c.=) = A, 





/«-)-c 



pour la température stationnaire des différents points d'une enve 

 loppe termmée par deux ellipsoïdes de révolution autour de leur 

 grand axe , ayant mêmes foyers, et entretenus chacun à une tem- 

 pérature constante. 



En faisant b = c dans les équations (9), et (10), elle* 

 donnent a /- > 



V = 4logl^^H-B, 



pour exprimer la température variable d'un point à l'autre d'une 

 enveloppe solide terminée par les n,oitiés de deux hyperboloïdes 

 de révolution à deux nappes, ayant mêmes foyers ' 



