45 2 CALCUL DES ACTIONS MOLÉCULAIRES DÉVELOPPÉES 



et que nous représentions par^o la pression exercée sur une sur- 

 face qui était égale à l'unité avant le dérangement, et par A, f/., y, 

 les angles que sa direction forme avec les axes, nous aurons 



^cosA = 



,.U dx dij rf~ \ I dx dtj \ ^ I dx dz \ l 



■+■ Avcosa,, 

 pcosfA, ^r 



-. ( /■ dx du \ I dx du dz \ ^ 1 dy dz \ ) 



K 1 |coscL-i- — — h3— — -H—— cosp-H— —-»-—— cosy 



(\ <;* da 1 \ da db de j ^ \ de db j ' ) 



-t- A f COS /3 , 

 jyCOSV = 



,- ( / cfe dx \ I dz du \ ~ I dx du dz \ \ 



K| t -^ — j'^^^'^^l-ir +— J<=«'^+1^ ^ -^ -*-' — j^^^'^l 



-+- Afcosy. 



Cela posé, on considérera avant le dérangement un point quel- 

 conque M de l'intérieur du corps, ayant pour coordonnées a, h, c, 

 et par ce point on mènera des parallèles aux directions positives des 

 axes, sur lesquelles on prendra des longueurs très-petites /, /', /", 

 qui formeront les arêtes d'un parailélipipède rectangle. Après le 

 dérangement les faces opposées seront sensiblement parallèles, et 

 les équations d'équilibre de ce parailélipipède seront faciles à 

 obtenir d'après les formules précédentes. En effet les sommes des 

 composantes parallèles à chaque axe devront être nulles, en. y 

 comprenant les forces extérieures, que nous supposerons indé- 

 pendantes des déplacements a:, y, z, et dont nous représenterons 

 par X, Y, Z, les composantes rapportées à l'unité de masse de la 

 substance. 



Les trois équations que l'on obtiendra ainsi seront les seules 

 nécessaires; car, comme l'a observé M. Poisson, les équations 

 relatives aux moments sont satisfaites identiquement. 



