PAR LES CHANGEMENTS DE TEMPERATURE. 461 



dfx cPx iPx cPy cPz 



3 1 1 H 2 — -t- 2 = 0, 



rfo' db^ de' dadb dadc ' 



d'y d=« d^y d?x cPz 



^3-f^+-^+2— — -*-2— — == 0, 



da' db^ dc^ dadb dbdc 



d'-z d'z d^z d^x d'u 



1 V- 3 h 3 H 2 — = 0. 



rfa* db* de' dadc dbdc 



On aura une solution particulière de ces équations en posant 



X = ma, y =: (ib , z = yc, 



ce qui assujettit les points situés primitivement sur les axes à y 

 rester après le déplacement, et par conséquent empêche tout mou- 

 vement commun. Cherchons maintenant à déterminer les cons- 

 tantes £t, /3, y, d'après les équations relatives à la surface, qui 

 deviennent 



T-t- K(3a.-H;8-t-y) -*- Al» = o, T-i-K(ctH-3/3-H'y) -+- Ai' = o, 

 T-t-K((i.-i-/3-+-37)-HAy — 0. 



D'oïl i'on tire 



n t-hA»- 



tt = p = y = — 



5K 



Le signe de T serait changé, si la tension se changeait en 

 pression. On aura ainsi 



T-t-Ai) T+At> , T-t-Av 



L'accroissement de l'unité de longueur est donc 



T-t-Ai> 



sic ' 

 dans le sens des trois axes, et par conséquent dans tout autre 



