DES CORPS SOLIDES ROMOGÈNES. 479 
Pour simplifier, nous pourrons supposer que les masses 
des molécules M et M'entrent comme facteurs dans F(, 
puisque, ne considérant que des corps homogènes, nous 
n’aurons jamais besoin de dégager ce facteur constant. 
La force dont nous venons d'évaluer les projections n’est 
pas la seule qui agisse sur le molécule M, suivant la di- 
rection MM' et à distance £; si l’on considère la molé- 
cule M" située sur M'M, à une distance M'M — € de l’autre 
côté du point M, la distance M'M ayant changé, et étant 
devenue € -- AË', il en résultera une force nouvelle qui 
tendra à faire marcher M vers M", et qui aura pour com- 
posantes : 
A mn Æ nt ñ 
—[ —" F2 mn (PE de. PSE #02 JF 
” # À ” k 
ea +6- +) TEE, 
mn À CNIL RU 
—[(& ie a”); + (v — "or TE w) z JF 
u”, ', w°, étant ce que deviennent u, 9, W, lorsqu'on y 
change x,7,2,en x—h,y—k,z —1. 
En vertu des actions réunies des molécules M’ et M” 
sur M, elle tendra à marcher dans la direction MM’, en 
vertu d’une force dont les composantes seront : 
[a+ WU — a) + (0 + 0° — 20) z + (n° + 8 — 1) :]F Où j 
Cu u— au) à + (04 — 20) à + (WW — au) : FO, 
Le+ u°— 2u) : + (+ °— 20) ; HW am), ] F(£ : - 
On peut obtenir les valeurs de (w" — u), (#" —w), 
(#2 — 1), en changeant les signes de k, k, L, dans les va- 
leurs de w— u,w'—p, #0! — w, déduites précédemment 
du théorème de Taylor; c’est ce qui permettra de trouver 
les valeurs de 2’ + w" — ou, 6 +6" 39, we g — 2W, 
