DES CORPS SOLIDES HOMOGÈNES. 499 
tangens au cône asymptotique; ainsi pour chacun de ces 
plans, les actions des molécules voisines de M, et situées 
d’un même côté, auront une résultante tangentielle au 
plan, et qui ne tendra qu’à faire glisser sur lui les mo- 
lécules de sa surface. Tous les demi-diamètres de l’ellip- 
soïde (14) intérieurs au cône (6) représentant des trac- 
tions ou des pressions, ceux extérieurs à ce cône repré- 
senteront au contraire des pressions ou des tractions; 
le passage de l’un à l’autre de ces états se faisant au moyen 
des demi-diarmètres situés sur la surface du cône, les- 
quels représentent des forces trangentielles. 
32. 
On voit par ce qui précède, que les propriétés dont jouis- 
sent les pressions exercées autour d’un même point d’un 
corps solide, dépendent et se déduisent très simplement 
des directions et des intensités des pressions principales 
exercées au même point. D’après cela, il est nécessaire de 
déterminer ces pressions principales, lorsqu'on connaît 
les pressions obliques qui s’exercent sur trois élémens 
plans quelconques perpendiculaires entre eux. 
Soient toujours comme précédemment N,, N,, N., 
T,, T,, T,, les forces normales et tangentielles connues , 
relativement à trois élémens plans, parallèles aux plans 
coordonnés auxquels le corps solide est rapporté; soient 
toujours À , B, C, les pressions principales, les équa- 
tions (3) donnent : 
N,—m A+ mB + mC, N,=7A + 7:B + r:C j 
Ns=piA+ pB +piC; T, RP Ve ) 
T, = m,pA + m,p,B + mpsC, 7 
T; = 2m A + n,m,B + nym,C; ue, 
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et l’on aura.en outre : 
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