DES CORPS SOLIDES HOMOGÈNES. 5o7 
données, on doit avoir N, — 0, T, = 0, T, — o, et l’équa- 
tion (46) sera réduite à 
NN, = T:. (47) 
. Cette nouvelle équation de condition exprime que le 
dénominateur des expressions m,, m, (37) est égal à zéro; 
ces cosinus seraient donc infinis, si les numérateurs cor- 
respondans n'étaient nuls en même temps. Il résulte de 
là que dans le cas dont il s’agit ici, les composantes x,, 7,; 
d’une pression P! quelconque, prise dans le plan des 
pressions , doivent satisfaire aux deux nouvelles équa- 
tons : 
NI OM ©, Tr, — N,7, = 0; (48) 
mais ces équations sont identiques en vertu de l’équa- 
tion (47), et elles représentent une ligne droite totalement 
déterminée. 
39. 
11 résulte de là que lorsque l’équation (30) a deux ra- 
cines égales à zéro, c'est-à-dire lorsque les équations (34) 
et (46) sont satisfaites, on enfin : lorsque deux pressions 
principales sont nulles, toutes les pressions exercées sur 
tous les élémens plans passant par le point M sont diri- 
gés suivant la méme ligne droite. 
La plus grande des pressions dirigées suivant cette ligne 
droite sera la pression principale unique A, donnée par 
équation (30), et sera exercée sur le plan qui lui sera 
perpendiculaire, et qui sera donné par l'équation (33); 
en sorte que la position de cette ligne sera déterminée. 
En vertu du théorème déduit des équations (7), on 
obtiendra la pression exercée sur un élément plan quel- 
conque, en projetant sur sa normale la pression princi- 
pale À, et portant ensuite la projection obtenue sur l’axe 
64. 
