DES CORPS SOLIDES HOMOGÈNES. bit 
avec ce plan par cette traction diminuera à mesure que 
sa direction s’éloignera de celle de la tension principale ; 
il sera nul quand cette directiou coïncidera avec le cône 
asymptotique; cette direction continuant toujours à s’é- 
loigner de l’axe des z, la tension deviendra une pression ; 
son intensité sera toujours représentée par le rayon vec- 
teur de l'ellipsoïde, et la direction du plan sur lequel 
elle agit, sera celle du plan tangent à la seconde hyperbo- 
loïde , au point où ce rayon vecteur vient rencontrer cette 
surface. 
42. 
Tout est ainsi connu dans le nouvel état d'équilibre 
que nous considérons , hormis la constante A , qui dépend 
de la nature du corps soumis à l'expérience; on voit que 
cette constante est en relation avec l'allongement W qu ’é- 
prouve un prisme de la substance proposée, soumis à une 
traction T, au milieu d’un fluide, ayant une pression P. 
Or supposons que l’or prenne un prisme solide, et 
qu’on le soumette d’abord uniquement à la pression at- 
mosphérique, représentée par P; on aura alors T=—-P, 
et une longueur z du prisme s’allongera de W — — + = Z. 
Si, dans cet état, on le soumet à une traction égale à F 
kilogrammes par nes carré, on aura T—F—P, 
1 2F— P 
NE. Se 
Ainsi une longueur z du prisme dans le vide, ce 
et l’allongement sera : W — 
dra, soumise à la pression atmosphérique : z ( — + RU), 
et si alors on soumet le prisme à une traction de F ki- 
logrammes par millimètre carré, la longueur primitive z 
ï Ê P F 
deviendra : z(r — 13) 22, T7: son allongement par 
si et le rapport de 
l'effet de la traction F sera donc ZT 
