DES CORPS SOLIDES  HOMOGÈNES. 539 
el R’, c'est-à-dire pour tous les points de l'enveloppe sphé- 
rique; À représentera donc toujours une pression ; elle se 
réduit à—P, sir=R, et à — P'si r=R', ce qui devait 
être. 
Si l’on prend le point considéré pour nouvelle origine, 
l’ancien axe des x pour axe des x,, et pour axe des y, et 
des z,, deux droites quelconques, perpendiculaires entre 
elles, et situées dans le plan tangent à la sphère de rayon r, 
tous MES efforts exercés autour du point proposé seront 
proportionnels aux rayons vecteurs de lellipsoïde repré- 
senté par l'équation : 
[PR — PR) —(P— PR RAR? 
Jitzi 1 
“a CPR — PR HP P)RRST (Re — Re? 
et chacun d'eux agira sur un plan paraliele au plan tau- 
gent à l’une des surfaces représentées par l'équation : 
2 
ZT, 
7 PR RS — 7) + PR — R')] 
Jia 2 1 
HER = PR +: PERRET Pr 
au point où cette surface sera rencontrée par le rayon 
vecteur correspondant. 
Dans le voisinage de l’axe des x, ces efforts seront des 
pressions ; dans le voisinage des deux autres axes, ce se- 
ront des tractions; le passage de l’un à l’autre de ces 
états se fera par les rayons vecteurs de l’ellipsoïde , situés 
sur le cône asymptotique, représenté par l'équation : 
zi 
— PR: (RS EL: r') + P' R 13 (rs mie RS) 
Ji + TR 
+ (PRE PR) 75 + 2(P— P)RRS 0; 
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