DE JUPITER ET DE SATURNE. 439 
d’où il résulte 
dR — (dv — dv’). [2N0) €’ sin (3n°t — ant — w') + 3N() esin(3n't — 2nt— »)], 
Co) Q) 
+ à [& e’ cos (3n/t— 2nt—w") + æ e cos(3n't— 2nt — +) | A 
da 
’ aNC) a s 1 0 dNO ’ 
+ dr [ n « cos (3n't— 2nt— w') + FE cos(w'i—ant—e) |, 
En différentiant cette expression par rapport à nt, dv, 
et dr, on trouve 
+ — 2n(—dV'dv).[2N@e’cos(3n't—2nt—0") + 3N()ecos(3n't— 2nt — w)], 
ane) ,. ; UNE GNOD ENT. : 
+ on.dr. Le e’sin (3n'4—2nt— 0°) + TJ ‘sin (37 tant) |; 
AE aNCLME] L 7 AMANGe À. ; 
+ 2n.dr L JF Sin (Gn't—2nt—4") + y ‘Sin (Bn't — ant — +) ] ; 
d.dv Ce / 2 : 1 
+ FT ECC sin (3n't—2nt— à) + 3N()esin (3n't — 2nt— 2] : 
d'à aNC) Q) 
+ SL re e cos (3n/t—2nt—0")+ _ e cos (3n't— 2m — +) ]. 
. Conformément aux résultats rapportés , Mécanique 
céleste, tome 3°, page 123, supposons 
T= F cos (2n't + f), — = 0, 
dv = G sin (ant + g), dv! = 0, 
et par conséquent 
d.dr 13%. p d.à de ’ 
= {27 Fsin(an't + f), = = an Gcos(2n't + f). 
La substitution de ces valeurs donnera 
d.R 
— =(n—n).G.[24 NO’ sin (bnt—2nt+g—")+3a NO)esin (5n't—2nt+g—«)], 
Co) @) 
— (nn) F[ ad _ e’sin (5n/t-2nt+f-«')+aa _- esin En'trant-fre) |] : 
