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On aura donc, pour l'équation des forces vives rela- 
tive à cette oscillation , 
Ep o[fRde + [Tdf — p(e+f)— Pf]. 
Les courbes de flexion du dynamomètre nous donnent 
facilement la valeur de f, puisqu'il suflit de leur mener 
une tangente parallèle à l’axe de leurs abscisses sur le re- 
lèvement , ou de décrire sur la courbe minute un cercle 
concentrique au plateau qui les touche en leur point le 
plus éloigné du centre. La distance de la tangente à l’axe 
des abscisses, dans le premier cas (PI. 15, fig. 4), et la 
différence du rayon du cercle tangent à celui du cercle 
de départ dans le second (PI. 15, fig. 1), sera la valeur 
de f. On pourra donc facilement calculer /'Tdf. 
On a mesuré dans chaque cas la valeur de e, ou plu- 
tôt celle du diamètre d du plus grand cercle d’impres- 
sion; on aura donc aussi les valeurs de p (e + f) et de Pf. 
Quant à f Rde, nous savons, (n* 9 et 10), qu’avec des 
projectiles sphériques, lorsque la profondeur de pénétra- 
tion ne surpasse pas le rayon, on a, dans les hypothèses 
admises, et qu’il s’agit de vérifier, 
e 
V'CAD 
— A du Los = 
JRde — Kre Œ ee 
et quand , au contraire, cette profondeur excède le rayon 
; 4° FD 1 
fRde — K T (e — D), 
on aura donc, dans le premier cas, 
B = 2 [Kre (2 5 +/Tdf—p(e+f)—Pf}, 
2 
