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-ordonnées AM, BN, et nous aurons le diamètre rectiligne. Par J, 
menons une parallèle JX à la direction des abscisses négatives 
et faisons, au-dessous de JX, une droite JY faisant avec JX un 
angle « égal à IJX. Enfin, par l’origine O des coordonnées, 
menons une parallèle à JY ; elle coupe le diamètre [J en un point 
K qui est précisément le sommet de la courbe des densités du 
corps considéré. 
On a alors 
KH—A, 0H—0, 
et, a étant égal à un, 
A 
(2”). 0 MOTO OT INONLON Te RE 
Si satisfaisante que soit cette solution au point de vue géomé- 
trique, elle est mauvaise en réalité, parce que le sommet K de 
la courbe des densités est donné comme le point d’intersection 
de deux droites presque parallèles; il est donc mal déterminé. 
Or, une faible erreur relative sur la température absolue de 6 
donne une grosse erreur absolue sur la température centigrade 
t, = 0 — 275, 2°}, d'erreur sur @ donnant le plus souvent 8 
ou 10° d'erreur sur £.. 
Nous verrons pertinemment dans la suite de ce travail qu'il y 
a des corps, et assez nombreux, pour lesquels « est nettement 
différent de l’unité; dans ce cas, la construction précédente n'est 
pas applicable, pas plus que la formule de Thorpe et Rücker. 
Il nous faut donc abandonner la formule de Thorpe et Rücker 
dont le succès, nous venons de le voir, est dü à un fait intéres- 
sant (& voisin de un), mais qui manque de généralité. 
$ Æ. CALCUL PRÉCIS DE @ AU MOYEN DES DENSITÉS. — Nous 
retombons dès lors nécessairement sur la solution qui consiste 
à mesurer directement une des inconnues À, © ou a. On ne peut 
évidemment songer à la mesure de a, au moins dans l’état actuel 
de la science ; tous mes travaux conduisent à la même conclusion 
pour la densité critique À; & faut donc absolument délerminer 
d’une facon directe la lempérature critique, si l'on veut connaître 
