1l résulte de ce qui précède que, dans l’intérieur des séries 
homologues de la chimie organique, « n’est pas constant, même 
pour des séries de corps normaux; par conséquent, les groupes 
devront simplement être définis par la condition que a varie le 
moins possible et oscille autour d'une valeur moyenne qui carac- 
térisera le groupe. 
La formation des groupes comporte nécessairement un assez 
grand degré d’arbitraire, le peu que nous connaissons des valeurs 
de a paraissant démontrer que cette quantité peut avoir toutes 
les valeurs possibles, depuis 0.5 jusqu'à une limite supérieure 
plus grande que 1.10, mais impossible à préciser actuellement, 
sans qu'il y ait à aucun moment de coupure annonçant le com- 
mencement ou la fin d'un groupe naturel. 
Il convient encore de remarquer que, dans la formule du 
diamètre rectiligne, a est multiplié par 1 —m; au voisinage immé- 
diat de la température critique, 1—m est petit par rapport à 
l'unité; par suite, pour des corps que l’on compare à des tempé- 
ratures correspondantes, les variations de a ont d'autant moins 
d'importance que »2 est plus voisin de un. Pratiquement, sinon 
théoriquement, les différents diamètres rectilignes seront compa- 
rables au voisinage de la température critique, et cette compara- 
bilité sera limilée à un intervalle d'autant plus grand que les 
valeurs de a seront moins différentes (*). 
(") Les formules qui m'ont servi autrefois pour démontrer que le 
théorème des états correspondants s'applique aux densités de liquide et de 
vapeur saturée avaient précisément ce mérite, malgré leur empirisme, de 
montrer la vraie signification du théorème de Van der Waals. 
En effet, d'une part, elles ne s’appliquaient qu'entre # — 0.85 ou 
mn = 0.80 et m = 1, c'est-à-dire pour de faibles valeurs de 1—m et, d'autre 
part, elles étaient flexibles en ce sens qu’elles admettaient de petites 
variations des coefficients numériques qui y entrent Ces variations corres- 
poudent à celles de a et il en résulte que chacune des deux formules, tout 
cn restant à peu près identique à elle-même, peut représenter très convena- 
blement la variation de densité des corps les plus variés dans un intervalle 
de température assez considérable. 3 
