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passent par le point A, nous pourrons énoncer le théorème 
suivant : 
L’équation d’une involution quelconque peut être considérée, 
d'une infinité de manières, comme étant la somme des équations 
de deux involutions décomposables. 
4. Dualistiquement, nous pouvons considérer les coefficients 
de l'équation de toute involution comme étant les paramètres 
d’une droite, que nous appellerons droîte polaire de l'nvolution. 
On peut démontrer, de la même façon que ci-dessus, que les 
droites polaires des involutions décomposables enveloppent une 
courbe de la seconde classe, et que les paramètres des points de 
contact des couples de tangentes menées à cette courbe des points 
de la droite polaire d’une involution quelconque, vérifient l’équa- 
tion de cette involution. 
Les points unis de l’involution seront les points de rencontre 
de sa droite polaire et de la courbe de la seconde classe. 
Dans un méme système de référence, le point principal et la 
droite polaire d’une involution sont réciproquement polaires par 
rapport à la courbe normale. 
5. Nous pouvons représenter également des couples en invo- 
lution sur une courbe normale d’un espace quelconque (*). 
Pour le cas de l’espace à trois dimensions, il suffit de faire usage 
de la propriété suivante : 
Les plans d'un faisceau dont l'axe rencontre une cubique 
gauche, marquent sur cette courbe des couples de points formant 
une involution. 
Autrement dit : les bisécantes d’une cubique gauche, qui s’ap- 
puient sur une droite fixe rencontrant cette courbe, marquent 
sur celle-ci des couples de points formant une involution. 
(*) Nous appelons courbe normale d’un espace à n dimensions, la courbe 
unicursale de cet espace qui est d'ordre n, c’est-à-dire la courbe rationnelle 
qui est rencontrée par un espace linéaire quelconque à n — 1 dimensions 
en ñn points, distincts ou coïncidents. 
