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Passons à la limite et examinons pour un moment la circonstance 
irréalisable où l’on aurait 
À 
— 4, et mi —M. 
M 
Dans cette hypothèse l'équation (8) donne 
Ainsi l'axe prolongé de la fusée au moment du tir est con- 
stamment au-dessus de la trajectoire et est parallèle à la tangente 
à la courbe au point de la trajectoire qui répond à mt = M. La 
trajectoire tourne d’ailleurs sa convexité vers la terre. 
Soit : 0’ l'angle que fait la tangente à la trajectoire au moment 
où toute la composition est brülée : on aura alors 
1—mt d'où t—= —. 
Cette valeur de { introduite dans l’équation (8) donne 
gà | 
to 0” — to 0 — RAPAD OT ES (0) 
5 F M ( 
| F cos 6 log | 
M 
M — ) 
La courbe parcourue par la fusée est parfaitement définie ; elle 
est inférieure à l'axe prolongé de la fusée au moment du ür, 
elle tourne sa convexité vers le sol, et la tangente à la trajectoire 
se relève constamment et se rapproche de plus en plus du paral- 
lélisme avee l'inelinaison primitive de la fusée, parallélisme qu'elle 
atteindrait dans l'hypothèse irréalisable 
1 = mt = M. 
La trajectoire ‘étant constamment au-dessous de la position 
primitive de l'axe de la fusée et toujours supérieure à la tangente 
initiale à la trajectoire, il s’ensuit que celle-ci est comprise dans 
l'angle formé par ces deux droites FE 
