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L'équation (7) 
F I | M | F | M | DUR 2p à 
99 — — TD || —— — 0€ —- — = 
4 NS Mer) De ENT mt Ji ue J () 
fait voir que v augmente constamment en même temps que é, et 
devient infini pour mt— M. La plus grande valeur que v puisse 
acquérir est celle qui répond au moment où toute la composition 
fusante est brülée ; on l’obtiendrait en faisant dans cette équation. 
À 
t— —_. 
mn 
Si l'on fait m — 0 dans l'équation (7), il vient v — ce 
Pour mettre en évidence le facteur commun aux deux termes 
de la fraction qui forme le second membre de l'équation (7), 
remplacons le logarithme par son développement en série 
M mt mt me ml | 
OO HE — +: 
M—m M OM NS MENU IME \ 
il s'ensuit : 
F M FI ml ml mr | 
— log Re AUS 5 — os 
MO M—mt 0 M 5M. 3M° 4V \ 
A UE 
Cette expression se réduit à 4; pour 7% — 0. 
En appelant v’ la valeur de v correspondante à cette hypothèse 
particulière on a : 
RE Ft 
v—/ % 
eue sin 6 SE OEM ECS AT EL) 
M 
Cette vitesse v’ serait celle qu'on obtiendrait si la fusée était pro- 
pulsée par une force motrice constante produite sans combustion 
de composition fusante, ou si sa masse restait invariable. 
La forme des équations (7) et (11) fait voir que, toutes choses 
égales d’ailleurs, la vitesse v’ est inférieure à la vitesse ». Ainsi, plus 
la composition fusante est inflammable, plus la masse restante 
de la fusée diminue et plus rapidement augmente la vitesse v. 
