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nera les valeurs Die qui sont les composantes verticales et 
horizontales de la vitesse du mobile. On en déduira par une sim- 
ple division la tangente % à la trajectoire. Enfin une deuxième 
intégration nous donnera les coordonnées x et y en foncuon du 
temps. Les variables sont complétement séparées ; mais la com- 
plication des formules, dans leur état actuel, n'en permet pas 
l'usage. 
On aurait des approximations plus ou moins grandes en déve- 
loppant le second membre de l'équation (10) en séries conver- 
gentes, ce qui donnerait pour 0 une fonction algébrique de £ 
comprenant deux ou trois termes de forme rationnelle. On déve- 
lopperait de même sin 8 et cos 0 dans les équations (1) et (2) en 
séries convergentes en fonctions de 8; puis on substituerait à 6 la 
valeur algébrique exprimée en fonction de 4, et l’on aurait alors 
des formules intégrables. Toutefois ces développements, en séries 
convergentes, ne peuvent être opérés que lorsque les valeurs, 
exprimées par des lettres, seront remplacées par des nombres que 
donnera la fusée réelle dont on voudra connaitre la trajectoire. 
La formule (9) fait voir que la vitesse angulaire w est d'autant 
plus rapide que la distance b du centre de gravité de la fusée à 
son axe de figure est elle-même plus grande. Cette vitesse angu- 
laire croit aussi avec le temps f. 
Il en résulte que la trajectoire (formules 9 et 10) de la fusée à 
centre de gravité excentrique tourne sa concavité vers le sol, à 
l'opposé de la trajectoire de la fusée avec centre de gravité con- 
centrique avec l'axe de figure. 
On obtiendrait une première simplification de la formule (10) 
en supposant que l’on puisse négliger les logarithmes devant les 
quantités auxquelles ils s’ajoutent. 
L'équation (10) deviendrait dans cette hypothèse 
12FMb 
= = 
[AA t)+R(B1) +0 (C—0 + D'(D—D+K] 
La constante K! serait déterminée par la supposition qu'à l'ori- 
gine on à 
