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Nous caleulerons la distance z au moven de la théorie des moments 
et en prenant ces moments relativement à la base QS du vide conique 
primitif QSC. | 
Le volume QQ'C'S'SCQ de la partie brülée est égal au cylindre 
QQ'S'S augmenté du cône Q'C'S’ et diminue du cône QCS. 
Par conséquent le moment du volume de composition brûlée sera 
égal à la somme des moments du cylindre QQ'S'S et du cône Q'C'S" 
diminué du moment du cône QCS. 
Les moments de ces volumes sont : 
zRÈIIZ moment du volume de la partie brûlée; 
Aout 
TRI X = IL moment du cylindre QQ'S'S; 
PA 
ed 
v(u + su) moment du cône Q’C'S'; 
1 
V x FU moment du cône QCS;: 
d’où 
1 1 k 
TRUtz=—=TREE + NIUE) —NV—) 
2 4 4 
on en déduit 
ë 1 
5 TR + V 
ci rR? 
Substituant à V sa valeur L rR2h, on obtient 
a l : k 
Désignons par 
Re les coordonnées connues du centre de gravité G de la fusée 
b = GC avant la combustion relativement à l'axe OL et à la 
base QS; 
& — P'OÀ les coordonnées du centre de gravité de la partie restante de 
B—PP') la fusée au bout du temps t de combustion ; 
M la masse totale de la fusée avant la combustion; 
M—mt la masse restante de la fusée après le temps £ de combus- 
tion. 
Nous déterminerons « et 6 en prenant les moments de la partie 
brülée et de la partie restante de la fusée au bout du temps f, rela- 
tivement aux droites GG’ et GK passant par le centre de gravité G 
