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Puisque la force F est normale à la courbe, on a 
cos p dx + cosy dy + cos x dz = 0. 
L'équation (1) se réduit donc à 
dxdx + dydy + ddr 
PTE gdy. :::2! 00) 
ds dx +dÿ + dè 
dé dé 
d’où, en différentiant, 
dx x + dyd°y + dzd?z 
lv = 
var dE 
L'équation (2) pourra donc s'écrire 
vdv = gdy, 
ou, en intégrant, 
v° — 2gy + C. 
Si nous supposons le point mobile sans vitesse initiale, on aura 
pour le point À : 2gb + C— 0 ou 2gb— —C; donc l'équa- 
tion précédente prend la forme 
v=V 2g(y —b6). 
Mais 
\ / dx?  dz° 
, ds e dy Wdy° 
4 V'2g(y — b) 
d'où 
————_—_—_—_— 
8 
j 2 
dx Ndz 
dy dy 
2 
