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34. — Aceptados el centímetro y el kilogramo como miidr- 

 des de distancia y de tensión, y el eje neutro como el centro 

 dé los momentos para las resistencias de las secciones s y s', 

 y estando sobre él también, en su intersección con el plano de 

 empotramiento, el centro del momento flexionante P Z de la 

 carga P, se establece que ese momento debe ser equilibrado 

 por la suma de los momentos de resistencia de s y s'. 



35. — Ahora bien, y en la misma teoría del eje neutro, al 

 pretender girar el sólido sobre el plano de empotramiento, fig. 

 3, las fibras más fatigadas tanto por tracción como por com- 

 presión son las más lejanas al eje neutro, y por esto no se de- 

 ben de rebasar en ellas las tensiones A; y A;'; y en consecuen- 

 cia, para cada zona de tensión se debe de satisfacer á tal con- 

 dición. 



36. — Claro es, pues, dada la teoría de la neutralidad, ó de 

 la no fatiga de la materia en ese eje referido, que allí, aunque 

 capaz la materia de las tensiones A; y A; ' no proporciona ningu- 

 na reacción contra P, y que así, si se toma e=l cm. por uni- 

 dad de distancia, á las distancias e, 2 e, 3 e, Ci y siendo 



Ci para la zona de compresión la distancia de la fibra más le- 

 jana al eje neutro, las tensiones para esa zona, y para el patín 

 & = 1 cm., serán 



— 1c, fc, — k, — -K, por la compresión, 



Ci ei ei ei ^ 



fií 



_1_ P f^¥, ^^^¥, -^ ¥, por la tracción; 



y con esto los momentos serán, y sumándolos de una vez. 



