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constant à travers les siècles, pourvu toutefois que le diamètre 
de la Terre ne subisse pas d’altération. 
Il est bien entendu que nous laissons entièrement de côté les 
frottements que les marées et les mouvements de l'atmosphère 
exercent sur la surface de la Terre, et qui tendent bien certaine- 
ment à produire une diminution séculaire de sa vitesse de rotation. 
29. Nous avons quelques mots à dire de l'angle o, qui a été 
considéré dans l’article précédent comme égal à o + nt. 
Cet angle est l'angle horaire de l'intersection de l'équateur 
vrai et de l’écliptique fixe par rapport à un méridien quelconque, 
si la constante o, reste arbitraire. Ce méridien doit passer, selon 
la définition, par l’axe du plus grand moment d'inertie. Mais 
d'après ce que nous venons de voir, on peut confondre cet axe, 
sans erreur appréciable, avec l'axe instantané de rotation. 
Si nous désignons par à l’angle horaire de l’équinoxe vrai par 
rapport à ce même méridien, nous aurons évidemment 
x désignant comme ci-dessus la précession planétaire. 
Cette équation permet de déterminer », ou le temps sidéral, 
du moment où @ sera connu. 
Or, comme on le sait, 
d ë dy 
CO SIURE 
dt dt”? 
équation que nous pourrons écrire, en nous bornant aux seuls 
termes importants et négligeant w, vis-à-vis de 1 : 
de 
dt 
3 c 
—n —C, a cos [r(l + ÿ)é + Bi] + hu [ne : 0 | | ; 
EE | 
ou encore, en appelant P' la constante de la précession, N’ celle 
de la nutation annuelle : 
de 
Co 
D = n + GP — de cos [ra(1+ j)t + Bi] + Née cos (2. (49) 
û 1 
nd ne à à comen 
