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soumis à d’autres forces perturbatrices, les éléments de l'orbite 
qui formaient les constantes arbitraires du problème deviendront 
variables. 
À chaque instant l’ellipse variable aura pour foyer le centre 
d'attraction, elle passera par le point attiré et sera tangente 
à la trajectoire du point matériel. 
179. Supposons donc que le point matériel soit non seule- 
ment sollicité par le centre fixe, mais encore par d’autres actions, 
et que la fonction de force soit augmentée de —Q; nous aurons 
pour les équations différentielles du mouvement troublé : 
dt) HE 0 
SF EME died 
dt r dx 
2 
La ON A 
dt? T° y 
0, 
d'z . fuz. 90 
— + — + — —= 0 . 
dÛ "1 oz 
Les équations du mouvement non troublé ont été mises sous 
la forme (n° 63) : 
dx M, dx’ dH, 
TRE AMNRNTT AGENTS 
dy dH dy dH, 
Ds 0 dr PT 
dz dH, dz' dH, 
BE Ge di Var 
dans lesquelles nous avons posé : 
H, — T _— U , 
U étant la fonction de force E, et T la demi-force vive du 
point matériel. 
Les équations du mouvement troublé pourront être mises 
