(6) 
Supposons maintenant que le centre de gravité soit animé 
d’un mouvement uniforme suivant une droite passant par l’ori- 
gine ; NOUS aurons : 
Ÿ mu : —92MN,; 
et pour une direction quelconque OR 
Ÿ MIT; = 2MN,. 
di 
Dans le cas actuel le moment OC, est égal au moment ana- 
logue pour le centre de gravité, que nous désignerons par JM‘; 
on a donc: 
D MNT, —2M NT :, (5) 
ce que l’on peut exprimer ainsi : 
Dans le cas d’un système dont le centre de gravilé est animé 
d'un mouvement rectiligne et uniforme, si on multiplie la masse 
de chaque point du système par la somme des moments des quan- 
tilés de mouvement relatives à ce point et à un même axe, la 
somme de ces produits est égale au double de la masse totale du 
système multiplié par la somme des mêmes moments par rap- 
port au centre de gravité. 
D'après ce qu’on a vu précédemment, on déduit de Péqua- 
Lion (3) : 
4 
Moyenne [ >: mNT = - M, (4) 
- 5 
si le principe des aires est applicable, sinon on aura : 
) 
Moyenne D#910) == e [TE OIL ILE] 
II. La théorie des moments d'inertie conduit à des résultats 
du même genre. Prenons le moment d'inertie du corps par rap- 
port à l'axe v,Z, parallèles à OZ : désignons le par G;, soit de 
même G, le moment relatif à OZ; nous aurons 
Gi = ŸSm(x° + ÿ}) + (ai + Yi M — 2m mx — 2y; Ÿ my 
d’où 
D: m,G: = 2MG, — 2M° (4° + B°). 
