f>4 SUR LES ROTATIONS IMPRIMEES PAR CERTAINS CORPS 



Maintenant, pour calculer l'action du prisme cristallisé 

 sur chacune de Ces teintes , nommons a, à les arcs de rota- 

 tion qui la limitent, et désignons par i son intensité; c'est- 

 à-dire la quantité totale de lumière qui la compose, et qui 

 est répartie sur l'arc total à— a. En considérant cette répar- 

 tition comme uniforme, il y aura sur l'élément dx de cet arc 



la quantité de lumière , • Supposons que le prisme cris- 

 tallisé, qui sert pour analyser les rayons, ait sa section 

 principale dirigée suivant l'angle a, cet angle étant compté 

 comme a et a', à partir de la direction de la polarisation 



primitive ; alors l'élément de lumière -; — , en pénétrant ce 



prisme, se divisera en deux faisceaux, l'un ordinaire, l'autre 

 extraordinaire : donc les intensités seront 



r idx . . idx . , , N 



-7 — • COS. [x — a) et -; — • sm. {x — a)- 



En faisant la somme de ces faisceaux élémentaires pour tout 

 l'arc d — a^ on aura l'intensité totale des deux faisceaux 

 finis, F„ F,, dans lesquels i se décompose en pénétrant le 

 prisme. Ce sera donc, 



pour l'image ordinaire -^o^^^zr fcos.'{x — a) dx; 



pour l'image extraordinaire. . F.== -7^ fsin.^ {x — ^\ dx. 



Les intégrales doivent être "prises depuis x=a jusqu'à x=a'. 

 En les effectuant , on trouve 



R sin. [a' — a) 



Fi / R sin. [a — a) , , ^\ 



