S6 SUR J.ES ROTATIONS IMPRIMEES PAR CERTAINS CORPS 



J\lais, quoique cette figure nous doive être, par la suite, 

 d'un usage commode, parce qu'elle s'appliquera à toutes les 

 substances qui font tourner la lumière , la limitation à la- 

 quelle elle est sujette à cause de la position particulière du 

 prisme qu'elle suppose, m'engage à exposer ici une construc- 

 tion géométrique beaucoup plus générale, qui rassemble 

 tous les phénomènes de ce genre, et permet d'en suivre d'un 

 coup d'œil toute la succession. Cette construction est ana- 

 logue à celle <jue Newton a donnée pour les couleurs des 

 anneaux réfléchis, mais elle en diffère par plusieurs points 

 qui tiennent à la difféi-ence des deux phénomènes. 



Pour en concevoir le principe , imaginons d'abord que 

 nous n'avons à nous occuper que d'un seul faisceau simple, 

 polarisé en un sens unique ; supposons cju'un prisme cris- 

 tallisé réfracte ce rayon en deux images, l'une ordinaire, 

 l'autre extraordinaire, et qu'on demande d'indiquer géo- 

 métriquement le progrès d'intensité d'une de ces deux ima- 

 ges, de l'extraordinaire, par exemple, à mesure que l'on 

 tourne le prisme cristallisé : dans ce cas , nous n'avons 

 qu'à diviser une Hgne droite AB, fig. i5, en portions égales, 

 dont chacune nous représentera l'épaisseur du cristal cjui 

 imprime au rayon une rotation de 180°; ce qui dépendra , 

 comme nous l'avons vu, de sa réirangibilité propre. Divi- 

 sons chacune de ces épaisseurs , ou plutôt la ligne qui la re- 

 présente, en 180 parties qui répondront chacune à un seul 

 degré de rotation. Alors, si l'on demande de coTnbien de 

 degrés le rayon a tourné à travers une épaisseur donnée; 

 il n'y aura qu'à prendre sur AB, à partir du point A, une 

 longueur AE égale à cette épaisseur, exprimée en parties de 

 l'échelle de grandeur que l'on a adoptée ; et la division à 

 laquelle le point E répondra, sur la ligne AB, indiquera le 



