AUX AXES DE POLARISATION' DES HAYONS LUMINEUX. 8^ 



nombre de degrés de rotation que le rayon aura décrits. Pai 

 exemple, ce serait 3o, dans la position de E que représente la 

 fig. i5. Maintenant, si le prisme qui sert pour analyser la lu- 

 mière transmise , a sa section principale dirigée dans le sens 

 de la polarisation primitive, la partie de ce rayon qui subira 

 la réfraction ordinaire sei'a proportionnelle au quarré du si- 

 nus de l'épaisseur AE, exprimée ainsi en degrés; c'est-à-dire, 

 dans notre exemple , au quarré du sinus de 3o° , ou au quart 

 de son intensité totale. En général, les points marqués 90° 

 répondront à des épaisseurs auxquelles le rayon se i-éfrac- 

 tera tout entier extraordinairement; et ceux qui sont mar- 

 qués 180° répondront aux épaisseurs auxquelles aucune por- 

 tion du rayon ne subira la réfraction extraordinaire. 



Supposons maintenant que le prisme cristallisé ait sa sec- 

 tion principale fixée dans une direction différente de la pola- 

 risation primitive; par exemple, que cette section en soit 

 écartée de n degrés, en sens contraire de la rotation : dans 

 ce cas, lorsque l'épaisseur sera nulle , le rayon sera dans le 

 même cas que s'il avait déjà tourné de n degrés; et, pour 

 toute épaisseur e, il sera dans le même cas, relativement au 

 prisme cristallisé, que s'il avait tourné de n degrés plus l'arc 

 de rotation qui convient à cette épaisseur, et qu'on pourra 

 exprimer par pe, p étant l'arc de rotation pour un millimètre. 

 Dans ce cas, la portion du rayon qui subira la réfraction 

 extraordinaire , sera proportionnelle au quarré du sinus de 

 l'arc ra-i- p e; la construction précédente , relative à ra=o, pourra 

 donc nous servir encore dans cette circonstance; seulement 

 il faudra écrire n au lieu de zéro à l'origine de la ligne AB : 

 par exemple, si /z=3o'', on aura le cas représenté fig. 16. 

 Du reste, ici comme dans le cas précédent, les points mar- 



