SaO SUR LE MOUVEMENT DES FLUIDES jÉLASTIQUES 



Il ne s'agit ici que du ton fondamental ; mais si l'on re- 

 tranche du tube ouvert aux deux bouts , la partie comprise 

 entre une extrémité et l'un des nœuds de vibrations , par 

 exemple, celui qui est le plus voisin de cette extrémité, il 

 restera un tube fermé par un bout et ouvert à l'autre, dont 



la longueur sera — — r^ , et dans lequel la durée des oscil- 



a / .1 (21 — I ) / 

 -r- ; posant donc ^ -r-^ — ' 



la ' '^ 21 



lations sera toujours ^ ; posant donc ^^ -r^z^l' , cet in- 



tervalle de temps sera exprimé par -. — : -— , et le nombre 



des oscillations dans l'unité de temps , par ^ ' , ,, , ou par 

 (ai — i)ti', en faisant, pour abréger, -j,=n'. Donc un tube 



ouvert par un seul bout, dont la longueur est l' , peut faire 

 entendre la suite des tons qui répondent aux nombres d'os- 

 cillations 7i' , 3n', 5n', jn', etc.; le premier, ou le plus 

 grave de tous, étant le ton fondamental. 



On parvient aux mêmes conséquences en considérant di- 

 rectement le cas d'un tube fermé par un bout , et exprimant 

 que la vitesse du fluide est constamment nulle en ce point, 

 et sa condensation toujours nulle à l'extrémité ouverte. Nous 

 ne nous arrêterons point à cette vérification ; et , pour abré- 

 ger, nous ne nous occuperons pas non plus du tube fermé 

 aux deux bouts , dans lequel l'analyse montre que les oscil- 

 lations du fluide se font suivant les mêmes lois que dans le 

 tube ouvert aux deux extrémités. 



(11) Les équations des n°' i, 2 et 3, et les conséquences 

 que nous en avons déduites , conviennent également au cas 

 où le fluide est contenu dans un tube recourbé , ouvert ou 

 fermé à ses extrémités , ou qui se prolonge indéfiniment : il 



