DANS DES TUÏAUX CYLINDRIQUES, étC. 'Ôti'j 



suppose quent soit devenu >œ, ou t> - , on poarra mettre 

 t — - à la place de t, dans cette équation /( — at) = (^t; on 

 aura donc/(j: — at)=(f ft — - J , et par conséquent 



v^=^as-- 



-î)- (7) 



On conclut de là que la tranche fluide qui répond à la 

 distance x, commencera à s'ébranler à l'instant oii l'on aura 

 f =^- ; de manière que le mouvement se transmettra dans 

 toute la colonne fluide, avec une vitesse constante et égale 

 à a, ainsi que nous l'avons déjà vu dans le paragraphe pré- 

 cédent. De plus, chaque tranche fluide passera par les mêmes 

 degrés de vitesse que la première; elle éprouvera en même 

 temps des variations de densité proportionnelles à sa vitesse; 

 et si le mouvement de la première tranche ne subsiste que 

 pendant un temps déterminé , le mouvement et la conden- 

 sation d'une tranche quelconque, ne dureront non plus que 

 pendant le même intervalle de temps. 



(i5) Supposons que la vitesse de la première tranche 

 fluide lui soit imprimée par le mouvement d'un corps so- 

 nore, en contact avec elle , et qui exécute une suite de 

 vibrations isochrones. Le fluide, comme on a coutume de - 

 le supposer , répétera successivement dans toute sa lon- 

 gueur, ces mêmes vibrations, dont le nombre, dans l'unité 

 de temps, détermine le ton, tandis que la force du son 

 dépend de leur amplitude. Si nous représentons par 9, la 

 durée d'une vibration entière, l'allée et le retour compris, 

 la fonction <p t , qui représente la vitesse de ce mouve- 

 ment, sera nulle pour toutes les valevirs de t qui sont un 



