SaS SUR LE MOUVEMENT DES FLUIDES ÉLASTIQUES 



multiple de Ô ; désignant donc par i, un nombre entier 

 ou zéro, et faisante =^9 , oua;=a?— i9,onaura(pr ) 



=o; d'où il résulte 21=0, j^o, en vertu des équations (7). 

 Ainsi, en prenant successivement, dans cette valeur de x, 

 i=o, 1,2,3,4, etc, on déterminera, pour un instant donné, 

 une suite de points où il n'y aura, à cet instant, ni vitesse, 

 ni condensation. La portion d'air en mouvement, c'est-à- 

 dire la partie comprise entre le corps sonore et la molécule 

 qui commence à s'ébranler, se trouvera partagée par ces points 

 remarquables , en ondes sonores parfaitement égales et sem- 

 blables entre elles, qui se propageront avec la vitesse rt, etdont 

 la longueur commune sera égale à l'espace «3 9, que chaque 

 onde parcourt pendant la durée d'une vibration. 



Dans les corps sonores, l'allée et le retour qui composent 

 chaque vibration, se font par des mouvemens semblables; 

 en sorte que, dans ces deux parties, la vitesse (p« ne diffère 

 que par le signe : elle est nulle au bout de la demi-vibration, 

 positive dans la première moitié, négative dans la seconde. 

 Il résulte de là , qu'au point milieu de chaque onde sonore, 

 la vitesse et la condensation seront nulles comme aux points 

 extrêmes; dans la partie antérieure le fluide sera condensé, 

 et les molécules, en vertu de leurs vitesses propres, s'écar- 

 teront du corps sonore, pour se mouvoir dans le sens de la 

 propagation de l'onde; au contraire, dans l'autre partie, le 

 fluide sera dilaté , et les molécules se rapprocheront du corps 

 sonore, en revenant à leurs positions primitives. Quant à 

 l'excursion totale de chaque molécule, elle sera la même que 

 celle de la première tranche fluide, et exprimée par l'inté- 

 grale /^ tdt, prise depuis f =0 jusqu'à t=- 9. Elle sera donc 



