DANS DES TUYAUX CYLINDRIQUES, etc. 34? 



ventre, ou, plus rigoureusement, la condensation du fluide 

 y sera proportionnelle à la quantité A' que nous avons négli- 

 gée; résultat qui s'accorde avec celui du n° 20, puisque la 



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 durée des vibrations est alors un sous-muitiple de — ■• Pour 



toute autre espèce de vibrations, la condensation ne sera 

 pas nulle en ce point; si donc on supposait que la densité 

 du fluide y dût être invariable, on restreindrait par -là tous 

 les tons que le tube peîut rendre , à ceux qui répondent aux 



durées de vibrations comprises dans la série : — , — , 5— > 



j-, etc. Mais, ainsi que nous l'avons dit plus haut (11° i3), 

 on ne saurait établir à pnori la nécessité d'une telle condi- 

 tion; et l'expérience donnant des tons qui sorteivt de cette 

 série, cela prouve qu'en effet cette condition n'est pas tou- 

 jours remplie. 



Enfin, en comparant la vitesse du fluide à l'extrémité bu- 

 verte du tube, à la vitesse de la première tranche, c'est-à-dire 

 les valeurs de v qui répondent à x^l et a3=o, on voit que 



la première est à la seconde comme l'unité est à cos. —=--• Ces 

 deux vitesses sont donc égales, abstraction faite du signe, 

 toutes les fois que \ est un sous-multiple de 2 1; alors le tube 

 transmet à l'air extérieur, les vibrations imprimées à la pre- 

 mière tranche fluide, sans en changer l'amplitude; mais dans 

 tout autte cas, le tube augmente cette amplitude, et, par 

 conséquent, l'intensité du son. Ce résultat est analogue au 

 phénomène que présente le porte-Doix , et il pourra servir à 

 en donner l'explication. 



( 26) Pour passer du tube ouvert au tube fermé, nous em- 

 ploierons la même considération que dans le n° 10. JNous re- 



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