35o SUR LE MOUVEMENT DES FLUIDES ELASTIQUES 



lation de la corde, l'allée et le retour compris. En effet, pour 

 une corde donnée, on connaît le nombre de vibrations qui 

 répond à chaque note de la gamme; et de ce nombre, on 

 conclut sans peine la durée de chaque vibration. Désignant 

 donc cette durée par u, et par a la vitesse du son dans le 

 fluide qui remplit le tube , notre quantité \ sera égale à a u. 

 Si elle surpasse le double de la longueur du tube , il n'y aura 

 aucun nœud de vibrations; en sorte qu'en enfonçant graduel- 

 lement le piston pour raccourcir le tuyau, le ton changera, 

 et le ton primitifne pourra pas se reproduire. Si, au contraire, 

 -\ est moindre que la longueur du tube, il arrivera, en en- 

 fonçant le piston, un certain point où le ton se trouvera iden- 

 tique avec le ton primitif : on en conclura qu'on est alors 

 parvenu à un nœud de vibrations; et si la théorie est exacte, 

 la quantité dont le tube aura été diminuée, devra être égale 



à ->,. Si - >. est encore moindre que la longueur du nouveau 



tube, en continuant d'enfoncer le piston, on retrouvera un 

 second nœud dont on sei'a averti par le ton primitif c{ui s'y 

 reproduira ; et ainsi de suite, jusqu'à ce que la partie du tube 

 qui reste comprise entre le piston et l'embouchure , soit de- 

 venue plus courte que - >.. Or, l'expérience que nous décri- 

 vons d'une manière succincte, est précisément celle qu'a faite 

 D. Bernouilli (*) , et dont il a trouvé les résultats parfaite- 

 ment d'accord avec la théorie, telle que nous la présentons. 

 On pourrait aussi, mais un peu moins facilement, vérifier 

 la position des points qu'on appelle ventres ; car , par leur 

 nature, si l'on coupe le tube en l'un de ces points, et qu'on 



(') Acad. des Sciences de Paris, année 1762. 



