DANS riÈS TUYAUX CYLINDRIQUES, ClC. 356 



pas de mouvement dans leurs plans. A la vëritë, ce paral- 

 lélisme des tranches ne saurait avoir lieu rigoureusement à 

 la jonction des deux cylindres; mais on fait abstraction de 

 l'espèce d'entonnoir qui devra se former en ce point , et qui 

 aura très-peu d'influence sur les oscillations du fluide entier, 

 du moins lorsque les longueurs des deux cylindres seront 

 beaucoup plus grandes que la difTérence entre leurs dia- 

 mètres. 



Nous rapporterons les distances x des tranches fluides, 

 dans les deux cylindres , à une même extrémité du tube ; 

 nous appellerons jjreinier cylindre , celui auquel appartient 

 cette extrémité, et nous désignerons sa longueur par /.• l'autre 

 s'appellera second cylindre; sa longueur sera l' , et le rappoi't 

 de sa base à celle du premier cylindre sera désigné par c. 

 On représentera par i; et ^ dans le premier cylindre, et par 

 0»' et,y' dans le second, la vitesse et la condensation de la 

 tranche fluide qui répond à la distance x au bout du temps 

 t, lequel sera compté de l'origine du mouvement. Enfin a 

 désignera la vitesse du son dans le fluide qui remplit les deux 

 cylindres, et l'on fera at=y. Comme dans le n° a, les 

 vitesses vetv' seront supposées très-petites par rapport à a. 

 et les condensations ^ et ^', de très-petites fractions. 



Cela posé , nous aurons 



as^f{x—j) — ¥(^x-\-y), 



^>'=/'(.r— j) + F'(a;+j), 



as'=f{x—y)—¥'{x+y); 



f, F,/' et F' indic[uant des fonctions arbitraires. 



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