Sya SUR LE MOUVEMENT DES FLUIDES ÉLASTIQUES 



toujours par disparaître au bout d'un certain temps; mais 

 nous voyons aussi que cette circonstance tient à ce que nous 

 ne supposons ni la condensation, ni la vitesse du fluide, i"i- 

 goureusement nulle à l'extrémité du tube opposée à l'em- 

 bouchure. , 



§ IV. 



Mouvement de différens fluides élastiques , contenus dans 

 un même tube cylindrique. 



(38) I/analyse que nous allons exposer, pourrait s'appli- 

 quer au cas où le tube contiendrait un nombre quelconque 

 de fluides superposés ; mais , pour ne pas se jeter dans des 

 calculs trop compliqués, on ne considérera que deux fluides 

 seulement. Ces fluides sont séparés par une section perpen- 

 diculaire à l'axe du tube ; dans l'état d'équilibre , ils ont la 

 même élasticité, et des densités différentes : on suppose qu'ils 

 ne se mêlent pas pendant le mouvement ; que chaque 

 tranche fluide perpendiculaire à l'axe conserve son parallé- 

 lisme, et que les molécules qui la composent ne se déplacent 

 pas dans son plan. 



Nous contiiuierons de désigner par x , la distance d'une 

 tranche fluide quelconque à l'un des deux bouts du tube. 

 L'un des deux fluides s'étendra, dans l'état d'équilibre, de- 

 puis .r=o jusqu'à a;=/; nous appellerons celui-ci premier 

 fluide; l'autre, que nous appellerons ^econ^^/ fluide, occupera 

 l'autre extrémité du tube, et s'étendra depuis x=l, jusqu'à 

 x=^l~\-l'; en sorte que l+l' sera la longueur totale du 

 tube. Soit aussi, dans le premier fluide, a la vitesse du son^^ 

 ■V et s la vitesse et la condensation de la tranche qui répond 

 à la distance x , au bout du temps t compté de l'origine du 



