DANS DES TUYAUX CYLINDRIQUES, CtC. 3^5 



peuvent elles-mêmes se déterminer, pour les différens gaz, 

 par l'expérience que nous avons indiquée dans le n" zj. 



( 39 ) Nous suivrons ici le même ordre que dans le para- 

 graphe précédent; ainsi nous supposerons d'abord que la 

 longueur l' du second fluide soit infinie, et que la vitesse et 

 la condensation initiales soient nulles dans toute son éten- 

 due. On aura alors a>'=o, ^' = o, quand ^^=0, pour toutes 

 les valeurs de x plus grandes quel; d'oii l'on conclut /"'.r^o, 

 F'a:=o, depuis a:=/ jusqu'à a;=<xi ; et, par conséquent, 

 y (/ + rej):^o, F'(/ + raj)^o, puisque la variable j est 

 toujours positive. D'après cela, si l'on élimine y' (/ — ?ij) 

 entre les équations (30) et (2 1 ) , on aura 



/(/-j)-F(/+j)==c(/(/-j) + F(/+j)); 



c'est-à-dire, as^cv, pour j?^^. Donc, quel que soit le 

 mouvement du premier fluide, il s'établit toujours, à l'extré- 

 mité où il s'appuie sur le second, un rapport constant et 

 connu, entre la vitesse et la condensation de sa dernière 

 tranche; résultat analogue à celui du n° 3o, et qui peut aussi 

 servir à confirmer la supposition générale qu'on a faite dans 

 le n° 12. 



C4o) Avant de quitter le cas où le second fluide était pri- 

 mitivement en repos, et où sa longueur est supposée infinie, 

 il est bon d'examiner en détail comment une onde sonore , 

 produite en un point du premier fluide, est en partie trans- 

 mise dans le second et en partie réfléchie sur elle-même, 

 lorsqu'elle parvient à la jonction des deux fluides. 



Dans le second fluide , on a a? > /; on aura donc constam- 

 ment F' (x + ny)=o; ce qui réduit les équations relatives 



