DANS DES TUÏAUX CYLINDRIQUES, etC. 38 1 



Les deux milieux e'tant l'air et le verre, on aura, d'après 

 Newton, c = — ; il en résultera donc v^^ — ^^' ^^i pour 

 l'intensité de la lumière réfléchie à la surface du verre , à- 

 peu-près o,o46. Suivant Bouguer, cette intensité n'est que 

 o,o25 , celle de la lumière directe étant toujours prise pour 

 unité. 



Il est à remarquer que le quarré de la vitesse v^ conserve 

 la même valeur, soit que l'on fasse c=— , ou qu'on renverse 



ce rapport, et que l'on prenne c = — • L'observation de la 



quantité de lumière réfléchie n'est donc pas propre à déci- 

 der si la vitesse de la lumière augmente en passant de l'air 

 dans un milieu plus dense , ainsi qu'on l'admet dans la 

 théorie de l'émission; ou si elle diminue, comme on le sup- 

 pose dans la théorie des ondulations. Mais, dans la pre- 

 mière théorie , cette quantité de lumière n'est aucunement 

 liée aux vitesses de propagation dans les différens milieux ; 

 tandis que, dans la seconde, elle en dépend, comme on 

 voit , d'une manière très - simple : pour cette raison , l'ac- 

 cord du calcul et de l'observation, sur ce point, pourrait 

 être une assez forte présomption en faveur du second sys- 

 tème, sur -tout si l'expérience était faite et comparée à la 

 théorie, sur un grand nombre de substances réfléchissantes 

 dans lesquelles le rapport du sinus d'incidence au sinus de 

 réfraction fût coriinu. 



(42) Nous considérerons encore la quantité de lumière 

 réfléchie à la seconde surface du verre, toujours sous l'inci- 

 dence perpendiculaire. Nous avons d'abord pour la vitesse 

 propre des molécules fluides, qui appartiennent à l'onde 



