DANS DES TUYAUX CYLINDRIQUES, CtC. 385 



réfléchie à cette seconde surface, deviendra 



I,=(o,yo9)(gi)'l==(o,3o6)I, 



ou un peu moins que le tiers de la lumière incidente. 



Il serait à désirer que l'on piit déterminer, de même par 

 l'analyse, les modifications que les ondes qui se propagent 

 dans un fluide élastique, éprouvent au passage d'un milieu 

 à un autre , lorsqu'elles parviennent à leur surface de sépa- 

 ration sous des incidences obliques : la solution de ce pro- 

 blême difficile pourrait seule faire connaître les lois de la 

 réflexion et de la réfraction ; et l'on vérifierait ensuite si elles 

 s'accordent avec les lois connues du mouvement de la lumière. 

 Ce serait le moyen de donner une base certaine à la théorie 

 des ondulations, dans laquelle tous les phénomènes que la 

 lumière présente, doivent être ramenés aux lois générales du 

 mouvement des fluides. 



(43) Après cette digression sur la lumière, reprenons la 

 suite de notre travail , au point où nous l'avons interrompu. 



Dans l'hypothèse du n° 4o , les tranches fluides qui com- 

 posent l'onde sonore directe à un instant quelconque, s'é- 

 tendent depuis x-=^at — «ô jusqu'à x=at ; si donc on fait 

 abstraction de la petite variation de leur densité , la somme 

 de leurs forces vives sera donnée par l'intégrale jViv' dx , 

 prise entre ces valeurs de x. Mettant pour -v sa valeur , on 

 aura 



/^D v' dx=Vi f( ^ft—^^ j dx; 



et si l'on désigne par z, une nouvelle variable, telle qu'on 

 ait t =z, il en résultera 



a 

 $817. 49 



